correction coquilles

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@@ -144,7 +144,7 @@ avec :
 * $\chi_e$ : susceptibilité électrique du matériau (sans unité),
 * ${\bf p_0}$ : polarisation permanente du matériau (en $\text{V}\cdot\text{m}^{-1}$), correspond aux matériaux dit ferroélectriques. 
 
-Ainsi, dans une direction privilégiée, la valeur de l'induction en fonction de celle du champs électrique décrit elle-aussi un cycle comme le montre la figure ci-dessous :
+Ainsi, dans une direction privilégiée, la valeur de l'induction en fonction de celle du champ électrique décrit elle-aussi un cycle comme le montre la figure ci-dessous :
 {{< figure src="../../images/figures/cycle_pol_de.svg" title="Exemple de cycle d'hystérésis d'un diélectrique" >}}
 
 Dans le cadre de ce cours, nous ne intéresserons qu'aux cas linéaires où ${\bf p_0} = {\bf 0}$.   

module-web/content/electromag/eqMaxwell.md

@@ -47,7 +47,7 @@ On peut alors définir une densité volumique de **"charges liées"** : $\rho_p
 (MA) : 
 $$ {\bf rot\\,b} = \mu_0\\,({\bf j}+{\bf rot\\,m})+\mu_0\\,\left(\varepsilon_0 \frac{\partial\\,{\bf e}}{\partial t}+\frac{\partial\\,{\bf p}}{\partial t}\right)$$
 
-On peut alors définir une **densité volumique de courants liée** : ${\bf j_{liée}} = {\bf j_a}+{\bf j_p}$, faisant intervenir une densité de courants d'aimantation et de polarisation ${\bf j_a} = {\bf rot\\,m}$ et ${\bf j_p} = \frac{\partial\\,{\bf p}}{\partial t}$ pour obtenir :
+On peut alors définir une **densité volumique de courant liée** : ${\bf j_{liée}} = {\bf j_a}+{\bf j_p}$, faisant intervenir les densités de courant d'aimantation et de polarisation, ${\bf j_a} = {\bf rot\\,m}$ et ${\bf j_p} = \frac{\partial\\,{\bf p}}{\partial t}$, pour obtenir :
 
 $${\bf rot\\,b} = \mu_0\\,\underbrace{({\bf j} + {\bf j_a} + {\bf j_p})}\_{\bf j_{total}} + \mu_0\\,\varepsilon_0\frac{\partial\\,{\bf e}}{\partial t}$$