From c217cebcf355ba08fb06321681905a45cf8741f6 Mon Sep 17 00:00:00 2001
From: fontchas5 <j.fontchastagner@gmail.com>
Date: Tue, 8 Mar 2022 11:05:03 +0100
Subject: [PATCH] correction coquilles
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module-web/content/electromag/LoisComp.md | 2 +-
module-web/content/electromag/eqMaxwell.md | 2 +-
2 files changed, 2 insertions(+), 2 deletions(-)
diff --git a/module-web/content/electromag/LoisComp.md b/module-web/content/electromag/LoisComp.md
index 174cade..2c10bd4 100644
--- a/module-web/content/electromag/LoisComp.md
+++ b/module-web/content/electromag/LoisComp.md
@@ -144,7 +144,7 @@ avec :
* $\chi_e$ : susceptibilité électrique du matériau (sans unité),
* ${\bf p_0}$ : polarisation permanente du matériau (en $\text{V}\cdot\text{m}^{-1}$), correspond aux matériaux dit ferroélectriques.
-Ainsi, dans une direction privilégiée, la valeur de l'induction en fonction de celle du champs électrique décrit elle-aussi un cycle comme le montre la figure ci-dessous :
+Ainsi, dans une direction privilégiée, la valeur de l'induction en fonction de celle du champ électrique décrit elle-aussi un cycle comme le montre la figure ci-dessous :
{{< figure src="../../images/figures/cycle_pol_de.svg" title="Exemple de cycle d'hystérésis d'un diélectrique" >}}
Dans le cadre de ce cours, nous ne intéresserons qu'aux cas linéaires où ${\bf p_0} = {\bf 0}$.
diff --git a/module-web/content/electromag/eqMaxwell.md b/module-web/content/electromag/eqMaxwell.md
index c776af3..afaea11 100644
--- a/module-web/content/electromag/eqMaxwell.md
+++ b/module-web/content/electromag/eqMaxwell.md
@@ -47,7 +47,7 @@ On peut alors définir une densité volumique de **"charges liées"** : $\rho_p
(MA) :
$$ {\bf rot\\,b} = \mu_0\\,({\bf j}+{\bf rot\\,m})+\mu_0\\,\left(\varepsilon_0 \frac{\partial\\,{\bf e}}{\partial t}+\frac{\partial\\,{\bf p}}{\partial t}\right)$$
-On peut alors définir une **densité volumique de courants liée** : ${\bf j_{liée}} = {\bf j_a}+{\bf j_p}$, faisant intervenir une densité de courants d'aimantation et de polarisation ${\bf j_a} = {\bf rot\\,m}$ et ${\bf j_p} = \frac{\partial\\,{\bf p}}{\partial t}$ pour obtenir :
+On peut alors définir une **densité volumique de courant liée** : ${\bf j_{liée}} = {\bf j_a}+{\bf j_p}$, faisant intervenir les densités de courant d'aimantation et de polarisation, ${\bf j_a} = {\bf rot\\,m}$ et ${\bf j_p} = \frac{\partial\\,{\bf p}}{\partial t}$, pour obtenir :
$${\bf rot\\,b} = \mu_0\\,\underbrace{({\bf j} + {\bf j_a} + {\bf j_p})}\_{\bf j_{total}} + \mu_0\\,\varepsilon_0\frac{\partial\\,{\bf e}}{\partial t}$$
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