diff --git a/module-web/content/electromag/LoisComp.md b/module-web/content/electromag/LoisComp.md index ad066c988f27f64d18fc8bffa59cd5b1bf6a3702..174cade37e548f784e0f7db09c003a6b2dee58bc 100644 --- a/module-web/content/electromag/LoisComp.md +++ b/module-web/content/electromag/LoisComp.md @@ -70,7 +70,7 @@ C'est ce type de matériaux qui est utilisé pour les circuits magnétiques des À l'inverse des précédents, les ferromagnétiques durs sont caractérisés par un cycle d'hystérésis très large, comme : {{< figure src="../../images/figures/cycleaimant.svg" title="Exemple de cycle d'hystérésis pour un matériau dur" >}} -En plus des grandeurs précédentes, on notera la valeur remarque $H_{ci}$ correspondant au champ coercitif irréversible (en $\text{A}\cdot\text{m}^{-1}$). Cette valeur est la valeur de champ au delà de laquelle l'aimantation permanente s'inverse. +En plus des grandeurs précédentes, on notera la valeur remarquable $H_{ci}$ correspondant au champ coercitif irréversible (en $\text{A}\cdot\text{m}^{-1}$). Cette valeur est la valeur de champ au delà de laquelle l'aimantation permanente s'inverse. Dans la suite, on se situera toujours sur la partie linéaire correspondant à la partie haute du cycle. Par substitution, on a : $$ {\bf b} = \mu_0\\,({\bf h}+\chi_m\\,{\bf h}+{\bf m_0})$$